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第1054章(第2页)

这些文件被快速下发到了每个人的手中。

接着短短五分钟不到。

帐篷内便响起了刷刷刷的笔算和噼里啪啦的算盘声。

作为项目的总负责人,叶笃正这次同样也亲自下场进行了计算,并且负责的是最复杂的涡度场。

涡度。

这是和散度是差不多用处的概念。

不过散度描的是述气流的离散程度,一般正值为气流辐散,负值气流辐合。

而涡度有绝对涡度和相对涡度之分。

它们的关系可以通过【绝对涡度=相对涡度+2Ω】(其中Ω为地球自转角速度)来计算。

这部分计算是叶笃正主动申请下来的,毕竟……

在之前的计算过程中,他就曾经在三维空间流体方面栽了个跟头。

当时他将笛卡尔坐标系转化为曲面坐标,将连续方程拆分成水平和垂直两个方向分别计算。

同时在痕量物质方面依据雷诺分解,把瞬时浓度分解为了均值项和湍流项。

但后来实际情况证明他的思路是错误的,他低估了垂直梯度的实际变动量。

换而言之……

他必须要重新设计出一个模型。

想到这里。

叶笃正先在算纸上写下了一个方程:

Du/Dt=-▽(p/ρ)+v▽^2u

这是很有名的纳维-斯托克斯方程,提出于一百多年前,属于一个描述流体情况的方程组。

其中的斯托克斯想必有些同学会感觉眼熟——没错,这个斯托克斯就是1850副本中徐云的便宜导师……

它关于u的边界条件是u=0。

接着叶笃正很快又写道:

δT=(aT/at)δt+(aT/ax)δx+……

δx=uxδt,进而

DT/Dt=aTat+uxaTax+uyaTay+uzaTaz=aTat+(u·▽)T……

DA/Dt=aAat+(u·▽)A……

所以Navier-Stokes方程可以改写为:

Du/Dt=auat+(u·▽)u=-▽(p/ρ)+v▽2u。

写到这里。

叶笃正不由笔尖一顿。

上头这部分推导是他在前些天想出来的优化形式,弥补了自己原先思路的不足。

但是……

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